A.對(duì)已知水頭的邊界，只能給定大小不隨時(shí)間變化的水頭值
B.存在與時(shí)間導(dǎo)數(shù)相關(guān)的項(xiàng)，需要對(duì)時(shí)間進(jìn)行積分才能求解
C.自由水面可作為流量邊界引入泛函直接進(jìn)行處理，但其位置不能隨時(shí)間變化
D.需要給定時(shí)間t=0時(shí)刻的初始條件才能進(jìn)行求解

A.水頭邊界不需要處理，直接求解有限元方程即可得到滿(mǎn)足
B.對(duì)給定水頭的邊界，有些是入流邊界，有些是出流邊界
C.在不透水邊界存在切向流速，必須在邊界條件中特別給出
D.對(duì)沒(méi)有給定任何邊界條件的邊界，程序處理的結(jié)果和不透水邊界相同

A.自由水面的位置無(wú)法事先確定，需在計(jì)算中采用迭代計(jì)算確定
B.迭代方法有網(wǎng)格修正法、單元傳導(dǎo)矩陣修正法、剩余流量法以及初始流量法等
C.網(wǎng)格修正法在迭代時(shí)需重新劃分有限元計(jì)算網(wǎng)格，計(jì)算效率較低
D.初始流量法是一種固定網(wǎng)格法，迭代時(shí)不需要重新劃分有限元計(jì)算網(wǎng)格

A.基本未知量：滲流分析為結(jié)點(diǎn)流速，應(yīng)力變形分析為結(jié)點(diǎn)位移
B.基本未知量的1階導(dǎo)數(shù)：滲流分析為流量，應(yīng)力變形分析為應(yīng)變
C.有限元方程的右邊項(xiàng)：滲流分析為結(jié)點(diǎn)流量，應(yīng)力變形分析為結(jié)點(diǎn)力
D.有限元方程的物理意義：滲流分析是滲透力平衡，應(yīng)力變形分析是結(jié)點(diǎn)力平衡

A.離散計(jì)算域，將其劃分為有限個(gè)單元
B.采用分離變量法，求解滲流的偏微分方程
C.以結(jié)點(diǎn)水頭為基本未知量，建立單元描述
D.進(jìn)行邊界條件的處理，求解所集成的有限元方程組

A.無(wú)論是否存在泛函，所有偏微分方程都能通過(guò)變分原理建立有限元方程
B.加權(quán)余量法可用于變分的泛函找不到或者根本不存在的情況
C.對(duì)飽和穩(wěn)定滲流的運(yùn)動(dòng)方程，所給出的泛函已經(jīng)滿(mǎn)足了常見(jiàn)的4種邊界條件
D.對(duì)飽和穩(wěn)定滲流的有限元方程，一般取結(jié)點(diǎn)的滲流速度為基本未知量

A.流網(wǎng)中，網(wǎng)格越密處，其水力坡降越大
B.同一根等勢(shì)線(xiàn)上的孔隙水壓力相同
C.可根據(jù)流網(wǎng)求取滲流場(chǎng)中各點(diǎn)的測(cè)管水頭、水力坡降、滲透流速和滲流量
D.流網(wǎng)中，相鄰兩條等勢(shì)線(xiàn)間的水頭差相等
E.流網(wǎng)中，相鄰兩條流線(xiàn)間的流速相等

A.流網(wǎng)的繪制一定要一次繪制完成，不能夠反復(fù)修改
B.在繪制流網(wǎng)時(shí)，如果取Δφ=Δψ，則流網(wǎng)中每一個(gè)網(wǎng)格的邊長(zhǎng)比為1
C.等勢(shì)線(xiàn)和流線(xiàn)需處處垂直，流網(wǎng)為正交的網(wǎng)格
D.在邊界上必須滿(mǎn)足流場(chǎng)的邊界條件，以保證解的唯一性

A.等勢(shì)線(xiàn)上各點(diǎn)的流速矢量都和該曲線(xiàn)相切
B.在滲流場(chǎng)中，同一條流線(xiàn)上的勢(shì)函數(shù)數(shù)值相等
C.兩條流線(xiàn)上流函數(shù)的差值等于其間通過(guò)的流量
D.單一的流函數(shù)或勢(shì)函數(shù)都無(wú)法完備地描述一個(gè)滲流場(chǎng)，需要聯(lián)立求解

A.等勢(shì)線(xiàn)上的流速相同
B.兩條等勢(shì)線(xiàn)的勢(shì)值差同其水頭差成正比
C.滿(mǎn)足達(dá)西定律的滲流問(wèn)題是一個(gè)勢(shì)流問(wèn)題
D.等勢(shì)線(xiàn)也是等水頭線(xiàn)