A、速率方程理論是量子理論的一種簡(jiǎn)化形式
B、忽略了光子的相位特性和光子數(shù)的起伏特性
C、它能揭示色散效應(yīng)
D、它只能給出激光的強(qiáng)度特性
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A、在彈性限度內(nèi)，彈簧振子做簡(jiǎn)諧振動(dòng)
B、簡(jiǎn)諧振子的輻射衰減時(shí)間在可見(jiàn)光頻率范圍內(nèi)大約10ns量級(jí)
C、在經(jīng)典模型中，原子中的電子做簡(jiǎn)諧振動(dòng)
D、對(duì)于自由電子激光器，可以完全采用運(yùn)動(dòng)電子電磁輻射的經(jīng)典理論來(lái)描述
A、經(jīng)典理論能解釋物質(zhì)對(duì)光的吸收和色散
B、電極化系數(shù)是實(shí)數(shù)
C、物質(zhì)原子和電磁場(chǎng)的作用是相互的
D、色散發(fā)生在中心頻率附近
A.自發(fā)輻射可以是單色的
B.線(xiàn)型函數(shù)無(wú)量綱
C.線(xiàn)型函數(shù)滿(mǎn)足歸一化條件
D.能級(jí)是無(wú)限窄的
A、半經(jīng)典理論能揭示自發(fā)輻射的產(chǎn)生
B、半經(jīng)典理論能解釋振蕩過(guò)程中的量子起伏效應(yīng)
C、速率方程理論能揭示色散效應(yīng)
D、半經(jīng)典理論中采用麥克斯韋方程組描述光頻電磁波
A、當(dāng)與原子相互作用的場(chǎng)比較弱時(shí)，極化強(qiáng)度與電場(chǎng)強(qiáng)度近似成線(xiàn)性關(guān)系
B、χL叫做非線(xiàn)性電極化率
C、對(duì)于各向同性介質(zhì)，χL是標(biāo)量
D、ε0稱(chēng)為真空中的介電常數(shù)
最新試題
激光的遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角θ（半角）還受到衍射效應(yīng)的限制。它不能小于激光通過(guò)輸出孔時(shí)的衍射極限角θ衍（半角）＝1.22λ/d。在實(shí)際應(yīng)用中遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角常用愛(ài)里斑衍射極限角來(lái)近似。試計(jì)算腔長(zhǎng)為30cm的氦氖激光器，所發(fā)波長(zhǎng)λ＝6328Å的遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角和以放電管直徑d＝2mm為輸出孔的衍射極限角。
試求在鎖模情況下，光脈沖的周期、寬度和峰值功率各是多少？
采用聲光損耗調(diào)制元件鎖模時(shí)，調(diào)制器上加電壓u=V0cos2πft。試問(wèn)電壓的頻8率f為多大？
若使表面溫度控制在鐵的沸點(diǎn)（3160K）以下，試問(wèn)需要激光單個(gè)脈沖的能量是多大？
兩支He-He激光器的結(jié)構(gòu)及相對(duì)位置如圖所示。問(wèn)在什么位置插入一個(gè)焦距為多大的透鏡能夠?qū)崿F(xiàn)兩個(gè)腔之間的模匹配？
若一個(gè)直角誤差為δα，試計(jì)算出射光線(xiàn)與原入射光線(xiàn)的夾角。
一高斯光束束腰半徑w0＝0.2mm，λ＝0.6328μ，今用一焦距f為3cm的短焦距透鏡聚焦，已知腰粗w0離透鏡的距離為60cm，在幾何光學(xué)近似下求聚焦后光束腰粗。
如只使TEM00模振蕩，光闌孔徑應(yīng)多大？
如果使用發(fā)光面為1×3µ2的半導(dǎo)體激光器，又如何設(shè)計(jì)其擴(kuò)束光學(xué)系統(tǒng)？
用如圖所示的倒置望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)改善由對(duì)稱(chēng)共焦腔輸出的光束方向性。已知二透鏡的焦距分別為f1＝2.5cm，f2＝20cm，w0＝0.28mm，l1〉〉f1（L1緊靠腔的輸出鏡面），求該望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)光束發(fā)散角的壓縮比。