A、在某種意義上，長脈沖激光器也可看成一個連續(xù)激光器
B、非穩(wěn)態(tài)是系統(tǒng)打破原有熱平衡狀態(tài)到達新的穩(wěn)態(tài)過程的一個階段
C、7.1節(jié)求解n2t時，在t=t0時n2t達到最大值。這個最大值與穩(wěn)態(tài)情況下得出的n2t是一樣的
D、對于短脈沖激光器，不能采用穩(wěn)態(tài)速率方程求解
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A、三能級系統(tǒng)比四能級系統(tǒng)更容易實現(xiàn)集居數(shù)反轉(zhuǎn)
B、激光器輸出反射鏡的透射率越大，輸出功率越大
C、均勻加寬氣體激光器的輸出功率在中心頻率處出現(xiàn)下降的現(xiàn)象稱為蘭姆凹陷
D、氦氖激光器中的加寬形式以多普勒加寬為主
A、均勻加寬激光器中的模式競爭包括增益曲線均勻飽和引起的自選模作用
B、激光器的效率通?？梢杂每傂屎托毙蕛煞N來表示
C、斜效率為激光器輸出功率和泵浦輸入的電功率關(guān)系曲線的斜率
D、空間燒孔效應中，腔內(nèi)形成的駐波場，波腹處光強最大，增益系數(shù)最大
A、燒孔效應
B、蘭姆凹陷
C、單縱模振蕩
D、多普勒加寬
A、當粒子反轉(zhuǎn)數(shù)大于零時，在激光諧振腔中能夠產(chǎn)生自激振蕩
B、四能級的閾值功率反比于熒光譜線寬度
C、三能級系統(tǒng)所需的閾值能量比四能級大得多
D、釹玻璃激光器可以連續(xù)工作
A、均勻加寬激光器的輸出一定是單縱模的
B、He-Ne激光器輸出功率隨泵浦功率線性增大
C、線寬極限是可以排除的
D、有源腔中，由于增益物質(zhì)的色散使縱模頻率比無源腔縱模更靠近中心頻率
最新試題
一高斯光束束腰半徑w0＝0.2mm，λ＝0.6328μ，今用一焦距f為3cm的短焦距透鏡聚焦，已知腰粗w0離透鏡的距離為60cm，在幾何光學近似下求聚焦后光束腰粗。
激光的遠場發(fā)散角θ（半角）還受到衍射效應的限制。它不能小于激光通過輸出孔時的衍射極限角θ衍（半角）＝1.22λ/d。在實際應用中遠場發(fā)散角常用愛里斑衍射極限角來近似。試計算腔長為30cm的氦氖激光器，所發(fā)波長λ＝6328Å的遠場發(fā)散角和以放電管直徑d＝2mm為輸出孔的衍射極限角。
試說明相位測距的原理。若激光相位測距量程要求達到5Km，測量最小可分辯距離為1mm，而測相靈敏度為2π/1000，那么至少要幾個調(diào)制頻率才能滿足上述技術(shù)要求？
紅寶石激光器為三能級系統(tǒng)，其能級躍遷如下圖所示；（1）與出各能級粒子數(shù)密度和腔內(nèi)光子數(shù)密度隨時間變化的速率方程（2）若泵浦速率，求激光能級粒子數(shù)密度n2（t）的表達式。
兩支He-He激光器的結(jié)構(gòu)及相對位置如圖所示。問在什么位置插入一個焦距為多大的透鏡能夠?qū)崿F(xiàn)兩個腔之間的模匹配？
若使表面溫度控制在鐵的沸點（3160K）以下，試問需要激光單個脈沖的能量是多大？
一種光盤的記錄范圍為內(nèi)徑50mm、外徑130mm的環(huán)形區(qū)域，記錄軌道的間距為2μm。假設(shè)各軌道記錄位的線密度均相同，記錄微斑的尺寸為0.6μm，間距為1.2μm，試估算其單面記錄容量。
設(shè)半無限大不銹鋼厚板的表面半徑1.0毫米范圍內(nèi)，受到恒定的勻強圓形激光束的加熱。如果激光束總功率為5kW，吸收率為6%，不銹鋼的導熱系數(shù)為0.26W/cm•℃，試問材料表面光束中心的最高溫度是多少？
試與氬弧焊設(shè)備（104W／cm2）及氧乙炔焰（103W／cm2）比較，分別為它們的多少倍？
試討論非共焦腔諧振頻率的簡并性、縱模間隔及橫模間隔，并與共焦腔進行比較。