A、用單個透鏡可將高斯光束轉(zhuǎn)換成平面波
B、采用單個透鏡，l=F時，像方發(fā)散角達(dá)到極小值
C、在l=F的條件下，像高斯光束的方向性只與F的大小有關(guān)
D、一個給定的望遠(yuǎn)鏡對高斯光束的準(zhǔn)直倍率僅與望遠(yuǎn)鏡本身的結(jié)構(gòu)參數(shù)有關(guān)
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A、當(dāng)透鏡對高斯光束作自再現(xiàn)變換時，像方腰斑與物方腰斑關(guān)于透鏡是對稱的
B、對任意穩(wěn)定腔，只要適當(dāng)選擇高斯光束的束腰位置及腰斑大小，就可使它成為該腔的本征模
C、當(dāng)反射鏡對高斯光束作自再現(xiàn)變換時，此反射鏡與高斯光束的波前相匹配
D、某腔內(nèi)存在著高斯光束型的本征模，該腔不一定是穩(wěn)定腔
A、物高斯光束束腰處在透鏡物方焦面上
B、物高斯光束束腰處在透鏡表面上
C、物高斯光束束腰與透鏡相距足夠遠(yuǎn)
A、1/4
B、4
C、2
D、1/2
A、對于對稱共焦腔，其共焦參數(shù)f=L/2，L為腔長
B、基模高斯光束在橫截面內(nèi)的場振幅分布按高斯函數(shù)所描述的規(guī)律從中心向外平滑地降落
C、高斯光束的等相位面是以Rz為半徑的球面
D、對于一般穩(wěn)定球面腔，其共焦參數(shù)f=L/2，L為腔長
A、g1=0.467，g2=0.2；（-1.3，-0.5）；（-0.18，0.62）
B、g1=0.467，g2=1.8；（-1.3，-0.5）；（-0.5，-0.5）
C、g1=-0.875，g2=-0.25；（-0.5，0.5）；（-1.3，-0.5）
D、g1=0.467，g2=1.8；（-0.5，0.5）；（-1.3，-0.5）
E、g1=0.467，g2=0.2；（-0.18，0.62）；（-0.5，-0.5）
最新試題
試求激光光軸處鐵的熔化深度。已知鐵的表面反射率為80%，導(dǎo)熱系數(shù)為0.82W/cm•℃，密度為7.87g/cm3，比熱為0.449J/g•℃，且均不隨溫度而變化。
D-T核聚變，壓縮點(diǎn)燃的燃料密度和半徑之積ρR=3~4g/cm2，等離子的能量是1kev，試證核聚變點(diǎn)火時，核聚變釋放能是等離子體熱能的1500倍。
激光的遠(yuǎn)場發(fā)散角θ（半角）還受到衍射效應(yīng)的限制。它不能小于激光通過輸出孔時的衍射極限角θ衍（半角）＝1.22λ/d。在實(shí)際應(yīng)用中遠(yuǎn)場發(fā)散角常用愛里斑衍射極限角來近似。試計算腔長為30cm的氦氖激光器，所發(fā)波長λ＝6328Å的遠(yuǎn)場發(fā)散角和以放電管直徑d＝2mm為輸出孔的衍射極限角。
如同時使TEM00，TEM11模振蕩而抑制TEM22振蕩，光闌孔徑應(yīng)多大？
如果使用發(fā)散（全）角為3毫弧度的氦氖激光器，如何設(shè)計其擴(kuò)束光學(xué)系統(tǒng)以實(shí)現(xiàn)這個要求？
若使表面溫度控制在鐵的沸點(diǎn)（3160K）以下，試問需要激光單個脈沖的能量是多大？
一共焦腔（對稱）L＝0.40m，λ＝0.6328μm，束腰半徑w0=0.2mm，求離腰56cm處的光束有效截面半徑。
試求出方形鏡對稱共焦腔鏡面上TEM30模的節(jié)線位置的表達(dá)式（腔長L、光波波長λ、方形鏡邊長a）。這些節(jié)線是否等間距？
用如圖所示的倒置望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)改善由對稱共焦腔輸出的光束方向性。已知二透鏡的焦距分別為f1＝2.5cm，f2＝20cm，w0＝0.28mm，l1〉〉f1（L1緊靠腔的輸出鏡面），求該望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)光束發(fā)散角的壓縮比。
試證明當(dāng)三直角均沒有誤差時，由斜面ABC上入射的光線的出射光線與原入射光線反向平行。