A、在經(jīng)典模型中，原子中的電子做阻尼簡(jiǎn)諧振動(dòng)，因而形成自然加寬
B、自然線寬與下能級(jí)壽命無(wú)關(guān)是經(jīng)典模型的局限性引起的
C、自然線寬由原子在能級(jí)E2的自發(fā)輻射壽命和場(chǎng)的性質(zhì)決定
D、自然加寬說(shuō)明能級(jí)是有一定寬度的
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A、速率方程理論是量子理論的一種簡(jiǎn)化形式
B、忽略了光子的相位特性和光子數(shù)的起伏特性
C、它能揭示色散效應(yīng)
D、它只能給出激光的強(qiáng)度特性
A、在彈性限度內(nèi)，彈簧振子做簡(jiǎn)諧振動(dòng)
B、簡(jiǎn)諧振子的輻射衰減時(shí)間在可見光頻率范圍內(nèi)大約10ns量級(jí)
C、在經(jīng)典模型中，原子中的電子做簡(jiǎn)諧振動(dòng)
D、對(duì)于自由電子激光器，可以完全采用運(yùn)動(dòng)電子電磁輻射的經(jīng)典理論來(lái)描述
A、經(jīng)典理論能解釋物質(zhì)對(duì)光的吸收和色散
B、電極化系數(shù)是實(shí)數(shù)
C、物質(zhì)原子和電磁場(chǎng)的作用是相互的
D、色散發(fā)生在中心頻率附近
A.自發(fā)輻射可以是單色的
B.線型函數(shù)無(wú)量綱
C.線型函數(shù)滿足歸一化條件
D.能級(jí)是無(wú)限窄的
A、半經(jīng)典理論能揭示自發(fā)輻射的產(chǎn)生
B、半經(jīng)典理論能解釋振蕩過程中的量子起伏效應(yīng)
C、速率方程理論能揭示色散效應(yīng)
D、半經(jīng)典理論中采用麥克斯韋方程組描述光頻電磁波
最新試題
紅寶石激光器為三能級(jí)系統(tǒng)，其能級(jí)躍遷如下圖所示；（1）與出各能級(jí)粒子數(shù)密度和腔內(nèi)光子數(shù)密度隨時(shí)間變化的速率方程（2）若泵浦速率，求激光能級(jí)粒子數(shù)密度n2（t）的表達(dá)式。
釹玻璃激光器的熒光線寬ΔνF＝7.5×1012Hz，折射率為1.52，棒長(zhǎng)l＝20cm，腔長(zhǎng)L＝30cm，如果處于熒光線寬內(nèi)的縱模都能振蕩，試求鎖模后激光脈沖功率是自由振蕩時(shí)功率的多少倍？
設(shè)半無(wú)限大不銹鋼厚板的表面半徑1.0毫米范圍內(nèi)，受到恒定的勻強(qiáng)圓形激光束的加熱。如果激光束總功率為5kW，吸收率為6%，不銹鋼的導(dǎo)熱系數(shù)為0.26W/cm•℃，試問材料表面光束中心的最高溫度是多少？
一種光盤的記錄范圍為內(nèi)徑50mm、外徑130mm的環(huán)形區(qū)域，記錄軌道的間距為2μm。假設(shè)各軌道記錄位的線密度均相同，記錄微斑的尺寸為0.6μm，間距為1.2μm，試估算其單面記錄容量。
激光的遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角θ（半角）還受到衍射效應(yīng)的限制。它不能小于激光通過輸出孔時(shí)的衍射極限角θ衍（半角）＝1.22λ/d。在實(shí)際應(yīng)用中遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角常用愛里斑衍射極限角來(lái)近似。試計(jì)算腔長(zhǎng)為30cm的氦氖激光器，所發(fā)波長(zhǎng)λ＝6328Å的遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角和以放電管直徑d＝2mm為輸出孔的衍射極限角。
采用聲光損耗調(diào)制元件鎖模時(shí)，調(diào)制器上加電壓u=V0cos2πft。試問電壓的頻8率f為多大？
腔長(zhǎng)30cm的氦氖激光器熒光線寬為1500MHz，可能出現(xiàn)三個(gè)縱橫。用三反射鏡法選取單縱橫，問短耦合腔腔長(zhǎng)（L2+L3）應(yīng)為若干。
若一個(gè)直角誤差為δα，試計(jì)算出射光線與原入射光線的夾角。
若使表面溫度控制在鐵的沸點(diǎn)（3160K）以下，試問需要激光單個(gè)脈沖的能量是多大？
試求激光光軸處鐵的熔化深度。已知鐵的表面反射率為80%，導(dǎo)熱系數(shù)為0.82W/cm•℃，密度為7.87g/cm3，比熱為0.449J/g•℃，且均不隨溫度而變化。