A、對(duì)短脈沖激光器，一般談激光器的閾值泵浦功率
B、任何情況下三能級(jí)系統(tǒng)激光器中光腔損耗的大小對(duì)光泵閾值能量（功率）的影響都不大
C、屬于三能級(jí)系統(tǒng)的紅寶石激光器一般只能以脈沖方式工作
D、四能級(jí)激光器和三能級(jí)激光器的閾值泵浦功率沒有統(tǒng)一的表達(dá)式
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A、激光器起振條件是小信號(hào)增益系數(shù)大于閾值增益系數(shù)
B、不同縱模具有相同的閾值
C、高階橫模的閾值比基模大
D、激光器內(nèi)實(shí)現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)分布時(shí)就達(dá)到了閾值
A、在某種意義上，長脈沖激光器也可看成一個(gè)連續(xù)激光器
B、非穩(wěn)態(tài)是系統(tǒng)打破原有熱平衡狀態(tài)到達(dá)新的穩(wěn)態(tài)過程的一個(gè)階段
C、7.1節(jié)求解n2t時(shí)，在t=t0時(shí)n2t達(dá)到最大值。這個(gè)最大值與穩(wěn)態(tài)情況下得出的n2t是一樣的
D、對(duì)于短脈沖激光器，不能采用穩(wěn)態(tài)速率方程求解
A、三能級(jí)系統(tǒng)比四能級(jí)系統(tǒng)更容易實(shí)現(xiàn)集居數(shù)反轉(zhuǎn)
B、激光器輸出反射鏡的透射率越大，輸出功率越大
C、均勻加寬氣體激光器的輸出功率在中心頻率處出現(xiàn)下降的現(xiàn)象稱為蘭姆凹陷
D、氦氖激光器中的加寬形式以多普勒加寬為主
A、均勻加寬激光器中的模式競(jìng)爭(zhēng)包括增益曲線均勻飽和引起的自選模作用
B、激光器的效率通?？梢杂每傂屎托毙蕛煞N來表示
C、斜效率為激光器輸出功率和泵浦輸入的電功率關(guān)系曲線的斜率
D、空間燒孔效應(yīng)中，腔內(nèi)形成的駐波場(chǎng)，波腹處光強(qiáng)最大，增益系數(shù)最大
A、燒孔效應(yīng)
B、蘭姆凹陷
C、單縱模振蕩
D、多普勒加寬
最新試題
試與氬弧焊設(shè)備（104W／cm2）及氧乙炔焰（103W／cm2）比較，分別為它們的多少倍？
試說明相位測(cè)距的原理。若激光相位測(cè)距量程要求達(dá)到5Km，測(cè)量最小可分辯距離為1mm，而測(cè)相靈敏度為2π/1000，那么至少要幾個(gè)調(diào)制頻率才能滿足上述技術(shù)要求？
Si-Si結(jié)合鍵的離解能是337kJ/mol。試用eV單位，頻率單位表示該能量。并計(jì)算對(duì)應(yīng)的波長。
試討論非共焦腔諧振頻率的簡(jiǎn)并性、縱模間隔及橫模間隔，并與共焦腔進(jìn)行比較。
D-T核聚變，壓縮點(diǎn)燃的燃料密度和半徑之積ρR=3~4g/cm2，等離子的能量是1kev，試證核聚變點(diǎn)火時(shí)，核聚變釋放能是等離子體熱能的1500倍。
設(shè)一聲光偏轉(zhuǎn)器，聲光材料為碘酸鉛晶體，聲頻可調(diào)制度為Δv＝300MHz。聲波在介質(zhì)中的速度υs＝3×103m/s，而入射光束直徑D＝1mm，求可分辨光斑數(shù)。
計(jì)算每平方厘米平均功率（50W為有效截面內(nèi)的功率）。
激光的遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角θ（半角）還受到衍射效應(yīng)的限制。它不能小于激光通過輸出孔時(shí)的衍射極限角θ衍（半角）＝1.22λ/d。在實(shí)際應(yīng)用中遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角常用愛里斑衍射極限角來近似。試計(jì)算腔長為30cm的氦氖激光器，所發(fā)波長λ＝6328Å的遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角和以放電管直徑d＝2mm為輸出孔的衍射極限角。
計(jì)算腔長為1m的共焦腔基橫模的遠(yuǎn)場(chǎng)發(fā)散角，設(shè)λ＝6328Å，10km處的光斑面積多大？有一普通探照燈，設(shè)發(fā)散角為2°，則1km遠(yuǎn)處的光斑面積多大？
紅寶石激光器為三能級(jí)系統(tǒng)，其能級(jí)躍遷如下圖所示；（1）與出各能級(jí)粒子數(shù)密度和腔內(nèi)光子數(shù)密度隨時(shí)間變化的速率方程（2）若泵浦速率，求激光能級(jí)粒子數(shù)密度n2（t）的表達(dá)式。