A.任何溫度下標(biāo)準(zhǔn)氫電極的電極電位為0；
B.標(biāo)準(zhǔn)氫電極的焓、熵、自由能變、熱容變和電極電勢為0；
C.電子的所有熱力學(xué)性質(zhì)與溫度無關(guān)；
D.電子的生成熱和生成吉布斯自由能為0

A.三個以上的多離子間的締合作用；
B.溶質(zhì)完全離解成離子，且離子是帶電的硬球，電荷不會被極化，離子電場球形對稱；
C.離子間的相互作用只有庫侖力，而其他作用力都忽略不計；
D.溶劑水被認(rèn)為是只提供介電常數(shù)（D）的連續(xù)介質(zhì)，完全忽略加入電解質(zhì)后溶液介電常數(shù)的變化以及水分子與離子間的水化作用

A.布羅姆萊單參數(shù)方程具有簡單、精確且適用電解質(zhì)溶液濃度高的特點(diǎn)；
B.梅斯納方法雖然可用于計算單一和混合電解質(zhì)溶液中電解質(zhì)的平均活度系數(shù)，但只能用于計算298K溫度下的值，所以用途不大；
C.皮澤方程可用于單一和混合電解質(zhì)溶液中活度系數(shù)的計算，且計算精度和適用濃度都很高；
D.Mekay-Perring法可用于計算由同種陽離子組成的含二種及以上陰離子的混合電解質(zhì)溶液的活度系數(shù)

A.無序區(qū)或斷層區(qū)溶劑、一級溶劑合層溶劑、二級溶劑合層溶劑、本體溶劑區(qū)
B.二級溶劑合層溶劑、無序區(qū)或斷層區(qū)溶劑、一級溶劑合層溶劑、本體溶劑區(qū)
C.本體溶劑區(qū)、二級溶劑合層溶劑、無序區(qū)或斷層區(qū)溶劑、一級溶劑合層溶劑
D.一級溶劑合層溶劑、二級溶劑合層溶劑、無序區(qū)或斷層區(qū)溶劑、本體溶劑區(qū)

A.德拜－休克方程可用于弱電解質(zhì)水溶液
B.德拜－休克方程理論認(rèn)為水溶液中離子是帶電的硬球，電荷不會被極化，離子電場球形對稱
C.德拜－休克方程可用于濃溶液中離子活度的計算
D.德拜－休克理論中考慮了水分子與離子間的水化作用

A.固態(tài)反應(yīng)物分散嵌布在不反應(yīng)的脈石基本中
B.未反應(yīng)核縮小型
C.生成固體產(chǎn)物的未反應(yīng)核縮小型
D.漸近前沿模型

A.在反應(yīng)物B濃度不胡時間改變的前提下，單顆粒反應(yīng)的速率方程也適用于單粒級體系
B.單粒級多顆粒體系是指組成體系的顆粒直徑一樣大
C.在實(shí)際中可以把窄粒級體系近似地看成單粒級體系
D.當(dāng)液固比是足夠大的極稀的懸浮液時，反應(yīng)消耗掉的流態(tài)反應(yīng)物B濃度保持近似不變
E.因?yàn)檎＜壛系姆磻?yīng)動力學(xué)規(guī)律與單個顆粒的規(guī)律一樣，所以粒狀物料液固反應(yīng)的動力學(xué)試驗(yàn)研究均以窄粒級料作試樣
F.不同礦物組成的單粒級料浸出時，其動力學(xué)并不遵從單一礦物的浸出反應(yīng)動力學(xué)方程

A.適用于單顆?；騿瘟＜夡w系的動力學(xué)方程不適用于多顆粒體系
B.由最大與最小之間的各種粒度的顆粒組成
C.非單粒級
D.其粒度分布取決于物料的性質(zhì)及磨碎的方法與條件

A.1972年，馬特利特將連續(xù)方程應(yīng)用于含浸染黃銅礦礦塊的浸出
B.1973年，劉易斯和布朗實(shí)測了塊礦浸出化學(xué)反應(yīng)速率常數(shù)，提出了擴(kuò)散控制機(jī)理
C.1974年，布朗提出了反應(yīng)區(qū)域模型，具有較好的實(shí)用性
D.1964年，哈爾伯特和蘭多爾夫提出總體平衡思想

A.邊界層區(qū)
B.未反應(yīng)區(qū)
C.已反應(yīng)區(qū)
D.反應(yīng)區(qū)