A、其輸出功率與燒孔面積成正比
B、蘭姆凹陷的寬度大約等于燒孔寬度
C、激光管的氣壓越大，蘭姆凹陷變窄、變深
D、氣壓高到一定程度，蘭姆凹陷消失
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A、一般當(dāng)外界激發(fā)作用增強(qiáng)時，激光器的輸出功率增加
B、均勻加寬激光器存在一個最佳輸出透過率
C、激光器穩(wěn)態(tài)工作條件是0<g1g2<1
D、蘭姆凹陷是非均勻加寬激光器的特點(diǎn)
A、增益曲線均勻飽和會引起自選模作用
B、均勻加寬穩(wěn)態(tài)激光器的輸出都是單縱模
C、由于軸向空間燒孔效應(yīng)，不同縱?？梢允褂貌煌臻g的激活粒子而同時產(chǎn)生振蕩
D、在非均勻加寬激光器中，一般都是多縱模振蕩
A、對短脈沖激光器，一般談激光器的閾值泵浦功率
B、任何情況下三能級系統(tǒng)激光器中光腔損耗的大小對光泵閾值能量（功率）的影響都不大
C、屬于三能級系統(tǒng)的紅寶石激光器一般只能以脈沖方式工作
D、四能級激光器和三能級激光器的閾值泵浦功率沒有統(tǒng)一的表達(dá)式
A、激光器起振條件是小信號增益系數(shù)大于閾值增益系數(shù)
B、不同縱模具有相同的閾值
C、高階橫模的閾值比基模大
D、激光器內(nèi)實(shí)現(xiàn)粒子數(shù)反轉(zhuǎn)分布時就達(dá)到了閾值
A、在某種意義上，長脈沖激光器也可看成一個連續(xù)激光器
B、非穩(wěn)態(tài)是系統(tǒng)打破原有熱平衡狀態(tài)到達(dá)新的穩(wěn)態(tài)過程的一個階段
C、7.1節(jié)求解n2t時，在t=t0時n2t達(dá)到最大值。這個最大值與穩(wěn)態(tài)情況下得出的n2t是一樣的
D、對于短脈沖激光器，不能采用穩(wěn)態(tài)速率方程求解
最新試題
一共焦腔（對稱）L＝0.40m，λ＝0.6328μm，束腰半徑w0=0.2mm，求離腰56cm處的光束有效截面半徑。
紅寶石激光器為三能級系統(tǒng)，其能級躍遷如下圖所示；（1）與出各能級粒子數(shù)密度和腔內(nèi)光子數(shù)密度隨時間變化的速率方程（2）若泵浦速率，求激光能級粒子數(shù)密度n2（t）的表達(dá)式。
若一個直角誤差為δα，試計(jì)算出射光線與原入射光線的夾角。
設(shè)半無限大不銹鋼厚板的表面半徑1.0毫米范圍內(nèi)，受到恒定的勻強(qiáng)圓形激光束的加熱。如果激光束總功率為5kW，吸收率為6%，不銹鋼的導(dǎo)熱系數(shù)為0.26W/cm•℃，試問材料表面光束中心的最高溫度是多少？
試說明相位測距的原理。若激光相位測距量程要求達(dá)到5Km，測量最小可分辯距離為1mm，而測相靈敏度為2π/1000，那么至少要幾個調(diào)制頻率才能滿足上述技術(shù)要求？
用如圖所示的倒置望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)改善由對稱共焦腔輸出的光束方向性。已知二透鏡的焦距分別為f1＝2.5cm，f2＝20cm，w0＝0.28mm，l1〉〉f1（L1緊靠腔的輸出鏡面），求該望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)光束發(fā)散角的壓縮比。
D-T核聚變，壓縮點(diǎn)燃的燃料密度和半徑之積ρR=3~4g/cm2，等離子的能量是1kev，試證核聚變點(diǎn)火時，核聚變釋放能是等離子體熱能的1500倍。
如只使TEM00模振蕩，光闌孔徑應(yīng)多大？
一種光盤的記錄范圍為內(nèi)徑50mm、外徑130mm的環(huán)形區(qū)域，記錄軌道的間距為2μm。假設(shè)各軌道記錄位的線密度均相同，記錄微斑的尺寸為0.6μm，間距為1.2μm，試估算其單面記錄容量。
欲設(shè)計(jì)一對稱光學(xué)諧振腔，波長λ＝10.6μm，兩反射鏡間距L＝2m，如選擇凹面鏡曲率半徑R=L，試求鏡面上光斑尺寸。若保持L不變，選擇R〉〉L，并使鏡面上的光斑尺寸ws＝0.3cm，問此時鏡的曲率半徑和腔中心光斑尺寸多大？